Главная страница | Контакты | Случайная страница Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Модель поляроида в лабораторной работе

В лабораторной работе воспользуемся следующей моделью поляроида. Будем считать, что реальный поляроид из двух частей: поглощающей пластинки, которая уменьшает интенсивность света в 1/δ раз (δ<1) независимо от его поляризации, и полуидеального поляроида, который пропускает полностью свет с одним направлением поляризации, а с перпендикулярным направлением ослабляет в1/γ раз (γ<1). То есть, если до реального поляроида обе поляризации имели интенсивность 1, то после поляроида одна поляризация будет иметь интенсивность δ, а другая - γδ.

Назовем степенью поляризации величину: (3)

т.е. отношение интенсивность света выделенной поляризации к интенсивности обеих поляризаций.

Найдем интенсивность света при различных положениях поляроидов из дихроических пластинок.

Пусть интенсивность света, падающего на фотоэлемент в отсутствии поляроидов рав­на 1 для обеих поляризаций, суммарная интенсивность будет равна

I₀ =1 + 1 = 2 (4)

Если на пути света поставим первый поляроид, получим интенсивность

I₁=δ₁(1 + γ) (5)

(будем считать, что одинаково для обеих пластинок дихроических пластинок). Если поставить второй поляроид, аналогично получим

I₂=δ₂(1 + γ) (6)

Если поставить оба поляроида параллельно, то есть так, чтобы они пропускали максимальное количество света, интенсивность будет равна

I_║ = δ₁δ₂ (1 + γ²) (7)

т.к. для дихроических пластинок γ мало

I_║≈ (8)

Если повернуть поляроиды так, чтобы количество пропускаемого света было минимально, интенсивность будет равна

I_┴= 2δ₁δ₂γ (9)

Отсюда можно найти γ:

(10)