Главная страница | Контакты | Случайная страница Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Поле кабеля конечной длины

В отличие от БДК его поле в некоторой точке М(х, у, z) и расположенной ниже поверхности Земли (z < 0) будет иметь все три декартовые компоненты электрического и магнитного полей: Е_х, Е_у, Е_z и Н_х, Н_у, Н_z. Появление всех компонент поля связано с наличием токов, вводимых через заземления. Не рассматривая формул для компонентов поля кабеля конечной длины (ККД), отметим некоторые особенности компонентов Е_х, Е_у, и Н_у, Н_z при весьма малых и весьма больших значениях параметров приведенной длины: р = | χ |y и δ = | χ | l.

При р = | χ |y << 1 и δ = | χ | l << 1 и при р = | χ |y >> 1 и δ = | χ | l >>1, т.е. в области весьма низких и достаточно высоких частот

электрическое поле вещественно и слабо зависит от частоты. В частности, компонента Е_у во всем диапазоне значений р и δ вообще не зависит от частоты и совпадает со своим значением на постоянном токе. Характерным является наличие значительного электрического поля на любых низких частотах. Это сближает наблюдаемые в области низких частот аномальные эффекты с аналогичными эффектами на постоянном токе.

Магнитное поле в индукционной (ближней) зоне также близко к вещественному, причем Re H_y и Re H_z слабо зависят от частоты.

Отклонение поля от стационарного в области низких частот проявляется, в первую очередь, на мнимых частях магнитного поля и его фазе. В волновой зоне преобладает горизонтальная составляющая магнитного поля, сдвинутая по фазе относительно тока в питающей цепи на p/4.

Пользуясь описанными выше формулами и графиками для вторичных полей от проводников разной формы, можно определить их соотношение в методе ДК.

Так, аномалии от вытянутых вдоль кабеля проводников будут относиться всегда к электрическому типу.

Тип аномалий от изометрических тел зависит от соотношения проводимостей среды и объекта, частоты возбуждаемого поля, места расположения локального объекта. В общем случае вторичные поля магнитного и электрического типов от тел изометрической формы сравнимы. Только в области очень низких частот, когда параметр локального проводника α = | χ ²|Q << 1, не играют решающую роль.

Поэтому в методе ДК повышается уровень аномалий от объектов не очень высокой проводимости, и в редких случаях можно классифицировать аномалии по абсолютной проводимости тел. Однако наличие и хорошая коррелируемость аномалий от тел различной проводимости делает метод ДК очень удобным для решения общих задач картирования, в том числе и для прослеживания рудоконтролирующих структур. В отдельных случаях, при отсутствии вытянутых проводников нерудной природы, если вмещающие породы имеют очень высокое значение ρ_к – можно производить поиски руд высокой проводимости.

Рабочую частоту (одну) выбирают по палеткам нормального поля кабеля для соответствующей методики измерений, а также по графикам элементов поляризации в поле БДК. Разрешающая способность палеточных кривых в характеризующем данный район диапазоне сопротивлений пород должна быть максимальной. Верхний предел частоты связан с поглощением поля в земле и появлением аномалий от мелких геоэлектрических неоднородностей.

Работу методом ДК следует сочетать с исследованиями другими геофизическими методами.