Читайте также:
|
Рассмотрение многих вопросов значительно упрощается, если вместо пути луча s и длины волны 
в данной среде использовать понятие оптической длины пути L и длины волны l в вакууме. Для монохроматической волны на пути возникает отставание по фазе на 2p, а на пути s на d. Отсюда следует, что
,
где учтено, что sn = L и n = l.
Таким образом, если волны от источников распространяются не в вакууме, а в среде с показателем преломления n, то под D следует понимать не геометрическую, а оптическую разность хода интерферирующих волн: D = n (r 2 - r 1). При этом l - это по-прежнему длина волны в вакууме.
Ширина интерференционной полосы
В практически важных случаях угол q << 1 (рисунок) и разность хода D можно записать как D = d ×q, где d - расстояние между источниками S 1 и S 2. А так как q» x / l, где l - расстояние от источников до экрана, то для максимумов получим d × xm / l = m l, откуда
xm = m l l/d
В точке х = 0 расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции m = 0. Это центр интерференционной картины.
При переходе к соседнему максимуму m меняется на единицу и х - на величину D х, которую называют шириной интерференционной полосы. Таким образом,
D х = l l / d или D х = l/y,
где y = d / l - угол, под которым видны оба источника из центра экрана.
Из полученных формул видно, что для увеличения ширины полосы следует уменьшать угловое расстояние y между источниками.
Практически для получения более яркой интерференционной картины в качестве источников S 1 и S 2 используют две щели (или изображения одного источника - щели S), и интерференционная картина имеет вид чередующихся светлых и темных полос, параллельных данным щелям.
Дата добавления: 2015-09-11; просмотров: 104 | Поможем написать вашу работу | Нарушение авторских прав |