Главная страница | Контакты | Случайная страница Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Парамагнетизм

Магнитные свойства атомов и молекул определяются магнитными моментами электронов, а также протонов и нейтронов, входящих в состав атомных ядер. Магнитные моменты атомных ядер существенно меньше магнитных моментов электронов, поэтому магнитные свойства вещества определяются главным образом магнитными моментами электронов. Магнитные свойства электронов в атомах обусловлены их орбитальным движением вокруг ядра (орбитальный механический момент), а также существованием собственного механического момента электрона, получившего название спина [8].

В зависимости от электронного строения атомы и молекулы могут различаться своими магнитными характеристиками. Вещества, молекулы которых обладают отличными от нуля магнитными моментами, называются парамагнетиками. Парамагнетиками являются некоторые газы (молекулярный кислород О₂, окись азота NO), щелочные металлы, различные соли редкоземельных элементов и элементов группы железа. Магнитный момент M парамагнитного образца складывается из магнитных моментов μ_i входящих в него парамагнитных частиц, M = Σ_{i = 1}^Nμ_i, где N - число парамагнитных частиц. При отсутствии внешнего магнитного поля Н хаотическое тепловое движение парамагнитных частиц приводит к усреднению до нуля суммарного магнитного момента (M = 0). Если поместить образец в постоянное магнитное поле H, магнитные моменты парамагнитных частиц ориентируются вдоль направления вектора H, поэтому возникает отличный от нуля суммарный магнитный момент, то есть образец намагничивается. Чем больше напряженность магнитного поля, тем сильнее намагничивается образец. В сравнительно слабых магнитных полях величина индуцируемого магнитного момента M пропорциональна напряженности поля: М = χН, где χ - магнитная восприимчивость (обычно χ ≈ 10^-3-10^-6) У парамагнетиков магнитный момент M ориентирован по направлению внешнего поля. Потенциальная энергия E парамагнитного образца определяется скалярным произведением векторов M и H по формуле E = -(МxH), откуда следует, что энергия парамагнетика в магнитном поле понижается, поскольку E = -(МxH) < 0. Поэтому парамагнетики втягиваются в магнитное поле [10].

Рассмотрим магнитные свойства свободного парамагнитного атома. Согласно законам квантовой механики, орбитальный механический момент электрона [10]:

,

где l - орбитальное квантовое число, = h/(2π) = 1.0545x10^-27 эрг с - постоянная Планка.

Орбитальный магнитный момент электрона [10]:

,

где β = e /(2mc) = 9.27 4x10^-21 эрг/Гс - магнетон Бора. Здесь e - заряд электрона, m - масса электрона, с - скорость света в вакууме. Отношение магнитного момента к механическому моменту электрона, выражаемое обычно в единицах e/(2mc), называется магнитомеханическим отношением или g-фактором. В случае магнетизма, обусловленного орбитальным движением электрона, величина g-фактора составляет g_орб = 1.

Электрон обладает также собственным механическим моментом (спином) и соответственно собственным магнитным моментом. В случае чисто спинового магнетизма механический и магнитный моменты электрона [10]:

и ,

где s - спиновое квантовое число электрона, равное s = 1/2. В системе единиц e/(2mc) величина g-фактора свободного электрона g_s = 2.

Если свободный атом содержит несколько электронов, то их орбитальные и спиновые моменты складываются. В этом случае магнитные свойства атома будут определяться значениями квантовых чисел L и S, которые характеризуют суммарные моменты, обусловленные орбитальным и спиновым движением электронов в атоме, а также полным квантовым числом J. Для легких атомов L = Σ_il_i, S = Σ_is_i, а величина J может принимать значения J = |L + S|, …, |L - S|. В этом случае магнитомеханическое отношение можно вычислить по формуле Ланде [10]:

При отсутствии суммарного спинового момента (S = 0) получается g = 1; при равенстве нулю суммарного орбитального момента (L = 0) величина g = 2, в других случаях возможны промежуточные значения 1 < g < 2.

Различным значениям квантовых чисел L, S и J, как правило, соответствуют разные энергетические уровни атома. Электронные состояния атомов характеризуются также магнитными квантовыми числами m_L, m_S и m_J, которые определяют проекции орбитального, спинового и суммарного моментов в заданном направлении (рис. 2). Квантовые числа m_L, m_S и m_J могут принимать следующие наборы значений:

m_L = L, L - 1, …, -(L - 1), -L;

m_S = S, S - 1,..,-(S - 1), -S;

m_J = J, J - 1,..,-(J - l), -J.

В сферически-симметричном атоме отсутствует какое-либо физически выделенное направление осей координат. Поэтому при отсутствии внешнего магнитного поля энергетические уровни атома, характеризуемые разными значениями магнитных квантовых чисел, совпадают. Принято говорить, что такие энергетические уровни вырождены по магнитному квантовому числу [10].

Если атом оказывается во внешнем магнитном поле H₀, то в направлении вектора H₀ можно определить проекции орбитального, спинового и суммарного моментов электронов. В этом случае вырождение по магнитным квантовым числам снимается - разным значениям m_L, m_S и m_J отвечают разные уровни энергии. Экспериментально это проявляется в том, что спектральные линии парамагнитных атомов в магнитном поле расщепляются (рис. 2). Расщепление энергетических уровней в магнитном поле было обнаружено в 1896 году голландским физиком П. Зееманом. В основе явления ЭПР лежит Эффект Зеемана [10].