Главная страница | Контакты | Случайная страница Автомобили Астрономия Биология География Дом и сад Другие языки Другое Информатика История Культура Литература Логика Математика Медицина Металлургия Механика Образование Охрана труда Педагогика Политика Право Психология Религия Риторика Социология Спорт Строительство Технология Туризм Физика Философия Финансы Химия Черчение Экология Экономика Электроника

Квантовая интерпретация явления ЭПР

Для выяснения физической картины явления ЭПР рассмотрим, каким образом постоянное магнитное поле H₀ и переменное магнитное поле H₁ (t) влияют на энергетические уровни изолированного парамагнитного атома (или иона). Как мы уже отмечали, магнитные свойства атома характеризуются значением квантового числа J - результирующего магнитного момента. В большинстве химических и биологических систем, исследуемых методом ЭПР, орбитальные магнитные моменты парамагнитных центров, как правило, либо равны нулю, либо практически не дают вклада в регистрируемые сигналы ЭПР. Поэтому ради простоты будем считать, что парамагнитные свойства образца определяются суммарным спином атома S [13].

При отсутствии внешнего магнитного поля энергия свободного атома не зависит от ориентации спина. При включении внешнего магнитного поля H₀ происходит расщепление уровня энергии на 2S + 1 подуровней, соответствующих различным проекциям суммарного спина S в направлении вектора H₀ [13]:

_{s s 0},

где магнитное спиновое квантовое число m_S, которое может принимать значения m_S = S, S - 1,...,-(S - 1), -S. B простейшем случае парамагнитного центра с одним неспаренным электроном спин S = 1/2. Этому значению спина соответствуют два зеемановских уровня энергии с m_S = + 1/2 и -1/2, разделенные интервалом ΔЕ = gβН₀ (рис. 2). Если энергия квантов электромагнитного излучения с частотой v, действующего на систему спинов во внешнем магнитном поле, равна разности энергий между соседними уровнями, то есть hν = βН₀ , то такое излучение будет вызывать переходы между энергетическими уровнями. В этом случае переменное электромагнитное поле, имеющее магнитную компоненту H₁ (t), перпендикулярную к статическому полю H₀, с одинаковой вероятностью может индуцировать переходы как снизу вверх, так и сверху вниз. Такие индуцированные переходы сопровождаются изменением ориентации спинов (рис. 3). Согласно квантово-механическим правилам отбора, возможны лишь такие переходы, при которых значение магнитного квантового числа изменяется на величину Δm_S = ± 1. Такие переходы называются разрешенными. Переход с нижнего уровня на верхний сопровождается поглощением кванта электромагнитного излучения. Переход с верхнего уровня на нижний приводит к излучению кванта с энергией ΔЕ = gβН₀ [13].

В состоянии термодинамического равновесия населенности нижнего (N₁) и верхнего (N₂) уровней различаются. Согласно распределению Больцмана:

,

где N₁ и N₂ - количество спинов, имеющих значения магнитного квантового числа m_S = -1/2 и +1/2, k - постоянная Больцмана, Т - абсолютная температура. Поскольку нижние энергетические уровни населены больше верхних уровней (N₂/N₁ < 1), электромагнитное излучение будет чаще индуцировать переходы снизу вверх (поглощение энергии), чем переходы сверху вниз (излучение энергии). Поэтому в целом будет наблюдаться поглощение энергии электромагнитного поля парамагнитным образцом. Такова суть явления ЭПР. Разность энергий соседних зеемановских уровней мала (ΔЕ << kT), поэтому частота излучения соответствует микроволновому или радиочастотному диапазону (λ ≈ 3 см при H₀ ≈ 3300 Э) [13].

До сих пор рассматривали идеализированный случай - систему изолированных парамагнитных атомов, которые не взаимодействуют друг с другом и с окружающей их средой. Такая идеализация является чрезвычайно сильным упрощением, в рамках которого нельзя полностью объяснить наблюдаемое на опыте резонансное поглощение электромагнитного излучения. Действительно, по мере поглощения энергии электромагнитного поля образцом различие в заселенности энергетических уровней будет исчезать. Это означает, что число индуцированных переходов снизу вверх (поглощение энергии) станет уменьшаться, а число переходов сверху вниз (излучение) - возрастать. После того как населенности верхнего и нижнего уровней сравняются (N₁ = N₂), число поглощаемых квантов станет равным числу испускаемых квантов. Поэтому в целом поглощение энергии электромагнитного излучения не должно наблюдаться. В действительности, однако, дело обстоит иначе.

Для того чтобы понять, почему в условиях резонанса парамагнитная система поглощает энергию электромагнитного поля, необходимо учесть явление магнитной релаксации. Суть этого явления заключается в том, что парамагнитные частицы могут обмениваться энергией друг с другом и взаимодействовать с окружающими их атомами и молекулами. Так, например, в кристаллах спины могут передавать свою энергию кристаллической решетке, в жидкостях - молекулам растворителя. Во всех случаях независимо от агрегатного состояния вещества по аналогии с кристаллами принято говорить, что спины взаимодействуют с решеткой. В широком смысле слова термин "решетка" относится ко всем тепловым степеням свободы системы, которым спины могут быстро отдавать поглощаемую ими энергию. Благодаря быстрой безызлучательной релаксации спинов в системе успевает восстанавливаться практически равновесное отношение заселенностей зеемановских подуровней, при котором заселенность нижнего уровня выше заселенности верхнего уровня, N₂/N₁ = exp(-ΔЕ << kT) < 1. Поэтому число индуцированных переходов снизу вверх, отвечающих поглощению энергии, будет всегда превышать число индуцированных переходов сверху вниз, то есть резонансное поглощение энергии электромагнитного излучения будет превалировать над излучением [13].